ラプラス方程式
テンプレート:出典の明記 ラプラス方程式（ラプラスほうていしき）は次の式で与えられる 2 階線型の楕円型偏微分方程式である。発見者ピエール＝シモン・ラプラスから名づけられた。ラプラス方程式の解は、電磁気学、天文学、流体力学など自然科学の多くの分野で重要である。ラプラス方程式の解についての一般理論はテンプレート:仮リンクという一つの分野となっている。
- <math>
{\partial^2 \over \partial x^2 }\phi(x,y,z) + {\partial^2 \over \partial y^2 }\phi(x,y,z) + {\partial^2 \over \partial z^2 }\phi(x,y,z) = 0 </math>
この方程式はしばしば以下のように記述されることもある。
- ∇2φ = 0
または
- Δφ = 0
∇2 (= Δ) をラプラシアン（ラプラスの演算子、ラプラス作用素）という。なお、∇ についてはナブラを参照。
数学以外の自然科学の分野では、たとえば電荷分布のない一様な媒質中の静電ポテンシャルや、熱伝導など拡散方程式の定常な場合などがこの方程式で表される。ラプラス方程式には、時間に当たる変数t が含まれていない。即ち、ラプラス方程式は、時間によって変化しない定常状態を表す偏微分方程式であると言える。時間を反映した変数がないので、ラプラス方程式には、初期条件はなく、境界条件だけが必要となる。
一般化
変数の数は任意有限個に拡張できる。n 変数の関数 φ = φ(x1, x2, ..., xn) に関する偏微分方程式
- <math>
{\partial^2 \over \partial x_1^2 }\phi + {\partial^2 \over \partial x_2^2 }\phi + \cdots + {\partial^2 \over \partial x_n^2 }\phi = 0 </math> を一般にラプラス方程式と呼ぶ。同様に微分作用素
- <math>\Delta = {\partial^2 \over \partial x_1^2 } +
{\partial^2 \over \partial x_2^2 } + \cdots + {\partial^2 \over \partial x_n^2 } </math> をラプラシアンと呼ぶ。
固有値問題
ラプラス方程式の固有値は
- <math>\triangle u= \lambda u</math>
となる。これはヘルムホルツ方程式となる。
