標準模型のソースを表示

{{Redirect|標準理論|言語学の標準理論|生成文法#標準理論}}
{{観点|date=2011-12}}
{{正確性|date=2011-12}}
{{Template:標準模型}}
'''標準模型'''（ひょうじゅんもけい、{{Lang-en|Standard Model}}、略称: SM）とは、[[素粒子物理学]]において、[[強い相互作用]]、[[弱い相互作用]]、[[電磁相互作用]]の3つの[[基本相互作用|基本的な相互作用]]を記述するための理論のひとつである。'''標準理論'''（ひょうじゅんりろん）または'''標準モデル'''（ひょうじゅんモデル）とも言う。

== 概要 ==
標準模型は、[[強い相互作用]]についての'''[[量子色力学]]'''、[[弱い相互作用]]と[[電磁相互作用]]についての'''[[ワインバーグ＝サラム理論]]'''をあわせた
SU(3)<sub>c</sub>&times;SU(2)<sub>L</sub>&times;U(1)<sub>Y</sub>
[[ゲージ対称性]]に基づいて、'''[[ヒッグス機構]]'''による[[自発的対称性の破れ|真空の対称性の破れ]]とフェルミオンの質量獲得、[[アノマリー]]の相殺の要請による[[フェルミオン]]の世代構造と世代間混合と[[CP対称性の破れ]]についての'''[[小林・益川理論]]'''などの理論の総称である<ref>[[#nambu et al.|南部 et al.]] 3章（[[牧二郎]] 著）</ref>。
標準模型は[[特殊相対性理論]]と整合する[[量子力学|量子論]]として、[[場の量子論]]的方法で記述されている。

== 標準模型の素粒子 ==
標準模型の[[素粒子]]は力を媒介する[[スピン角運動量|スピン]]1の[[ゲージ粒子]]、対称性を破るスピン0の[[ヒッグス粒子]]、物質を構成するスピン1/2の[[フェルミオン]]からなる。

=== ゲージ粒子 ===
{| class="wikitable" style="float:right"
|+ 標準模型のゲージ粒子
|-
! 粒子名 !! 記号 !! ゲージ対称性
|-
! [[グルーオン]]
| style="text-align:center;" | G || SU(3)<sub>c</sub>
|-
! [[Wボソン]]
| style="text-align:center;" | W
| rowspan="3" | SU(2)<sub>L</sub>&times;U(1)<sub>Y</sub>
|-
! [[Zボソン]]
| style="text-align:center;" | Z
|-
! [[光子]]
| style="text-align:center;" | A
|}

標準模型は[[ヤン＝ミルズ理論]]に従い、それぞれのゲージ群に対応するゲージ粒子が存在する。

SU(3)<sub>C</sub>に対応するゲージ粒子は[[グルーオン]]と呼ばれている。

SU(2)<sub>L</sub>とU(1)<sub>Y</sub>に対応するゲージ粒子に関しては、ヒッグス機構によりゲージ場の混合と質量の獲得が起こるので、多少複雑な様相を呈する。
[[ウィークアイソスピン]] SU(2)<sub>L</sub> の非対角成分は質量を獲得して[[Wボソン]]となり、対角成分と[[ウィークハイパーチャージ]] U(1)<sub>Y</sub> は交じり合って、質量を獲得する[[Zボソン]]と質量を獲得しない[[光子]]になる。
{{-}}

=== フェルミオン ===
{| class="wikitable" style="float:right"
|+ 標準模型のフェルミオン
|-
! 粒子名 !! 記号 !! 表現
|-
! クォーク
| style="text-align:center;" | Q || (3,2)<sub>1/6</sub>
|-
! 上系列反クォーク
| style="text-align:center;" | U || (3<sup>*</sub>,1)<sub>-2/3</sub>
|-
! 下系列反クォーク
| style="text-align:center;" | D || (3<sup>*</sub>,1)<sub>1/3</sub>
|-
! レプトン
| style="text-align:center;" | L || (1,2)<sub>-1/2</sub>
|-
! 反荷電レプトン
| style="text-align:center;" | E || (1,1)<sub>1</sub>
|}

フェルミオンは[[強い相互作用]]をする[[クォーク]]と、強い相互作用をしない[[レプトン (素粒子)|レプトン]]に分けられる。
さらに、クォークとレプトンは、それぞれ左手型（{{en|left-handed}}）粒子と右手型（{{en|right-handed}}）粒子に分類することができる。
標準模型における左手型粒子は[[電弱相互作用]]の[[ウィークアイソスピン]]を持つが、右手型粒子は持たない。
そのため、左手型粒子と右手型粒子ではゲージ相互作用の形が異なり、標準模型はゲージ相互作用に関してカイラルな理論となっている。
また、この性質のために、電弱対称性がヒッグス機構によって破れないかぎり、全てのクォークとレプトンは質量を持つことができない。
全てのクォークと荷電レプトンは、ヒッグス機構によって質量を獲得する。ニュートリノは標準模型の範囲内では質量を持つことはない。

フェルミオンは左手型クォークと左手型レプトン、右手型アップクォークと右手型ダウンクォーク、右手型荷電レプトンで世代と呼ばれるグループを構成する。
一般に、ゲージ相互作用を含む模型については、[[カイラルアノマリー]]と[[重力アノマリー]]が相殺されている必要があるが、
世代を構成するフェルミオンの間でアノマリーが相殺される構成になっている。
標準模型は、3世代のクォークとレプトンが存在する。
[[小林・益川理論]]によると、フェルミオンの混合により[[CP対称性の破れ|CP対称性が破れる]]為には3世代以上のフェルミオンが必要である。
実際に、フェルミオンの混合に起因するCP対称性の破れは実験で確認されており、標準模型による予言と良く一致することが確かめられている。
{{-}}

=== ヒッグス粒子 ===
標準模型では、[[ヒッグス機構]]により電弱対称性が自発的に破れる。
一般に場の揺らぎは粒子として解釈されるが、ヒッグス場の4つある揺らぎの自由度のうち3つは、[[Wボソン]]と[[Zボソン]]が質量を持つことに伴い、その縦波成分として吸収される。
残りの1自由度は、スピン0のスカラー粒子である[[ヒッグス粒子]]としてあらわれる。
[[2012年]]7月に[[ジュネーブ]]郊外の[[欧州原子核研究機構]](CERN)で行われている[[大型ハドロン衝突型加速器|LHC実験]]により新粒子の発見が発表された<ref name="cern">{{Cite news |url=http://indico.cern.ch/conferenceDisplay.py?confId=197461 |title=Latest update in the search for the Higgs boson |publisher=CERN |date=4 July 2012 |accessdate=4 July 2012}}</ref>。
この新粒子の性質はヒッグス粒子と良く一致しているとされている。ヒッグス粒子の生成および崩壊の様子を詳しく調べることにより、精度を高める実験が継続中である。
{{-}}

== 歴史 ==
{{see|標準模型の歴史}}
* [[1928年]] - [[ポール・ディラック]]が相対論的量子力学により、[[電子]]の反粒子の存在を予言。(ディラック自身はこの粒子を[[陽子]]と解釈しようとした。)
* [[1931年]] - [[ヴォルフガング・パウリ]]が[[ニュートリノ]]の存在を予言。
* [[1932年]] - [[カール・デイヴィッド・アンダーソン]]により、電子の反粒子である[[陽電子]]が発見される。
* [[1948年]] - [[朝永振一郎]]、[[リチャード・P・ファインマン]]、[[ジュリアン・シュウィンガー]]による[[量子電磁力学]]の繰り込みの発表。
* [[1954年]] - [[楊振寧]]、[[ロバート・ミルズ]]により[[ヤン・ミルズ理論]]が発表される<ref>
{{cite journal
 |author=Chen-Ning Yang and Robert L. Mills
 |year=1954
 |title=Conservation of Isotopic Spin and Isotopic Gauge Invariance 
 |journal=Physical Review
 |volume=96 |pages=191
 |doi=10.1103/PhysRev.96.191
}}</ref>。
* [[1956年]] - 
** [[楊振寧]]、[[李政道]]による[[パリティ]]の破れの予言<ref>
{{cite journal
 |author=T. D. Lee and Chen-Ning Yang
 |year=1956
 |title=Question of Parity Conservation in Weak Interactions 
 |journal=Physical Review
 |volume=104 |pages=254
 |doi=10.1103/PhysRev.104.254
}}</ref>。
** [[フレデリック・ライネス]]、[[クライド・カワン]]らによるニュートリノの発見<ref>
{{cite journal
 |author=C. L. Cowan, F. Reines, F. B. Harrison, H. W. Kruse and A. D. McGuire
 |year=1956
 |title=Detection of the free neutrino: A Confirmation 
 |journal=Science
 |volume=124 |pages=103
 |doi=10.1126/science.124.3212.103
}}</ref>。
* [[1957年]] - [[呉健雄]]らのグループが[[コバルト|コバルト60]]の[[ベータ崩壊]]においてパリティが破れていることを観測する<ref>
{{cite journal
 |author=C. S. Wu, E. Ambler, R. W. Harvard, D. D. Hoppes and R. P. Hudson
 |year=1957
 |title=Experimental Test Of Parity Conservation In Beta Decay 
 |journal=Physical Review
 |volume=105 |pages=1413
 |doi=10.1103/PhysRev.105.1413
}}</ref>。
* [[1964年]] - 
** [[ジェイムズ・クローニン]]、[[ヴァル・フィッチ]]らのグループにより、[[K中間子]]の崩壊において[[CP対称性]]が破れていることを観測される<ref>
{{cite journal
 |author=J. H. Christenson, J. W. Cronin, V. L. Fitch and R. Turlay
 |year=1964
 |title=Evidence for the 2 pi Decay of the k(2)0 Meson
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=13 |pages=138
 |doi=10.1103/PhysRevLett.13.138
}}</ref>。
** [[マレー・ゲルマン]]によりクォーク模型が提唱される<ref>
{{cite journal
 |author=Murrey Gell-Mann
 |year=1964
 |title=A Schematic Model of Baryons and Mesons 
 |journal=Physics Letters
 |volume=8 |pages=214
 |doi=10.1016/S0031-9163(64)92001-3
}}</ref>。
** [[ピーター・ヒッグス]]により[[ヒッグス機構]]が提唱される<ref>
{{cite journal
 |author=Peter W. Higgs
 |year=1964
 |title=Broken symmetries, massless particles and gauge fields
 |journal=Physics Letters
 |volume=12 |pages=132
 |doi=10.1016/0031-9163(64)91136-9
}}</ref>。
* [[1967年]] - [[スティーブン・ワインバーグ]]により後の[[ワインバーグ＝サラム理論]]が発表される<ref>
{{cite journal
 |author=Steven Weiberg
 |year=1967
 |title=A Model of Leptons
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=19 |pages=1264
 |doi=10.1103/PhysRevLett.19.1264
}}</ref>。（[[1968年]]に[[アブドゥッサラーム]]も独立に発表<ref>
{{cite journal
 |author=Abdus Salam
 |year=1968
 |title=Weak and Electromagnetic Interactions 
 |journal=Conf.Proc.
 |volume=C680519 |pages=367
s}}</ref>。）
* [[1971年]] - [[ヘーラルト・トホーフト]]、[[マルティヌス・フェルトマン]]がヤン・ミルズ理論の繰り込みに成功<ref>
{{cite journal
 |author=Gerard 't Hooft
 |year=1971
 |title=Renormalizable Lagrangians for Massive Yang-Mills Fields
 |journal=Nuclear Physics B
 |volume=35 |pages=167
 |doi=10.1016/0550-3213(71)90139-8
}}</ref><ref>
{{cite journal
 |author=Gerard 't Hooft and M. J. G. Veltman
 |year=1972
 |title=Regularization and Renormalization of Gauge Fields 
 |journal=Nuclear Physics B
 |volume=44 |pages=189
 |doi=10.1016/0550-3213(72)90279-9
}}</ref>。
* [[1973年]] - 
** [[小林誠]]と[[益川敏英]]により[[小林・益川理論]]の提唱される<ref>
{{cite journal
 |author=Makoto Kobayashi and Toshihide Maskawa
 |year=1973
 |title=CP Violation in the Renormalizable Theory of Weak Interaction 
 |journal=Progress of Theoretical Physics
 |volume=49 |pages=652
 |doi=10.1143/PTP.49.652
}}</ref>。
** [[デイビッド・グロス]]と[[フランク・ウィルチェック]]<ref>
{{cite journal
 |author=D. J. Gross and Frank Wilczek
 |year=1973
 |title=Ultraviolet Behavior of Nonabelian Gauge Theories 
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=30 |pages=1343
 |doi=10.1103/PhysRevLett.30.1343
}}</ref>、[[H. デビッド・ポリツァー]]<ref>
{{cite journal
 |author=H. David Politzer
 |year=1973
 |title=Reliable Perturbative Results for Strong Interactions? 
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=30 |pages=1346
 |doi=10.1103/PhysRevLett.30.1346
}}</ref>による漸近的自由性の発見
** ガーガメル実験([[:en:Gargamelle|en:Gargamelle]])により、中性カレント反応(Zボゾンを介した相互作用)が発見される。
* [[1974年]] - [[サミュエル・ティン]]らのグループ<ref>
{{cite journal
 |author=E598 Collaboration
 |year=1974
 |title=Experimental Observation of a Heavy Particle J 
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=33 |pages=1404
 |doi=10.1103/PhysRevLett.33.1404
}}</ref>、[[バートン・リヒター]]らのグループ<ref>
{{cite journal
 |author=SLAC-SP-017 Collaboration
 |year=1974
 |title=Discovery of a Narrow Resonance in e+ e- Annihilation 
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=33 |pages=1406
 |doi=10.1103/PhysRevLett.33.1406
}}</ref>により、独立に[[ジェイプサイ中間子]]([[チャームクォーク]])が発見される。（11月革命）
* [[1977年]] - [[レオン・レーダーマン]]らのグループにより、[[ウプシロン中間子]]([[ボトムクォーク]])が発見される<ref>
{{cite journal
 |author=S. W. Herb, D. C. Hom, L. M. Lederman, J. C. Sens, H. D. Snyder, J. K. Yoh, J. A. Appel, B. C. Brown, C. N. Brown, W. R. Innes, K. Ueno, T. Yamanouchi, A. S. Itoh, H. Jostlein, D. M. Kaplan and R. D. Kephart
 |year=1977
 |title=Observation of a Dimuon Resonance at 9.5-GeV in 400-GeV Proton-Nucleus Collisions
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=39 |pages=252
 |doi=10.1103/PhysRevLett.39.252
}}</ref>。
* [[1983年]] - [[カルロ・ルビア]]、[[シモン・ファンデルメール]]らのグループにより、[[Wボソン]]<ref>
{{cite journal
 |author=UA1 Collaboration
 |year=1983
 |title=Experimental Observation of Isolated Large Transverse Energy Electrons with Associated Missing Energy at s**(1/2) = 540-GeV
 |journal=Physics Letters B
 |volume=122 |pages=103
 |doi=10.1016/0370-2693(83)91177-2
}}</ref>、[[Zボソン]]<ref>
{{cite journal
 |author=UA1 Collaboration
 |year=1983
 |title=Experimental Observation of Lepton Pairs of Invariant Mass Around 95-GeV/c**2 at the CERN SPS Collider
 |journal=Physics Letters B
 |volume=126 |pages=398
 |doi=10.1016/0370-2693(83)90188-0
}}</ref>の発見。
* [[1995年]] - [[テバトロン|テバトロン実験]]により、[[トップクォーク]]が発見される<ref>
{{cite journal
 |author=CDF Collaboration
 |year=1995
 |title=Observation of top quark production in ppbar collisions
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=74 |pages=2626
 |doi=10.1103/PhysRevLett.74.2626 
}}</ref><ref>
{{cite journal
 |author=D0 Collaboration
 |year=1995
 |title=Observation of the top quark
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=74 |pages=2632
 |doi=10.1103/PhysRevLett.74.2632 
}}</ref>。
* [[2012年]] - [[LHC|LHC実験]]により[[ヒッグス粒子]]が発見される<ref>
{{cite journal
 |author=ATLAS Collaboration
 |year=2012
 |title=Observation of a new particle in the search for the Standard Model Higgs boson with the ATLAS detector at the LHC 
 |journal=Physics Letters B
 |volume=716 |pages=1
 |doi=10.1016/j.physletb.2012.08.020
}}</ref><ref>
{{cite journal
 |author=CMS Collaboration
 |year=2012
 |title=Observation of a new boson at a mass of 125 GeV with the CMS experiment at the LHC 
 |journal=Physics Letters B
 |volume=716 |pages=30
 |doi=10.1016/j.physletb.2012.08.021
}}</ref>。

== 未解決の問題 ==
標準模型は2014年現在までに行われた素粒子物理学に関する実験結果をほとんど全て矛盾することなく説明することができているが、
その一方で、理論的または実験・観測的観点から解決すべき問題をいくつか抱えている。
このことは標準模型を超えた物理([[:en:Physics beyond the Standard Model|en:Physics beyond the Standard Model]])の存在を示唆する。
この節では標準模型において未解決の問題を列挙する。

=== 重力の量子化 ===
{{see|量子重力理論}}
標準模型は基本的な相互作用とされる四つの力のうち、電磁気力、弱い力、強い力の三つをヤン＝ミルズ理論に基づき量子論的に記述することに成功している。
しかし、残りの一つである[[重力]]についてはその記述を欠いている。言い換えれば、重力を媒介するとされる[[重力子]]は標準模型の粒子のリストに含まれていない。
これは、標準模型の基礎的な枠組みとなっている場の量子論に重力を組み込むことが非常に困難であるとされているからである。
重力を量子論的に扱うことができる枠組みの候補としては、[[超弦理論]]、[[ループ量子重力理論]]などが挙げられる。

=== 大統一理論 ===
{{see|大統一理論}}
標準模型が記述する3つの力のうち、強い力は、電磁気力と弱い力とは別のゲージ対称性により記述されている。このため、3つの力を統一的に理解することは難しい。
しかし、電磁気力を記述するU(1)ゲージ対称性が<math>SU(2)_L \times U(1)_Y</math>ゲージ対称性がヒッグス機構により自発的に破れた結果あらわれたものであるように、
標準模型のゲージ対称性<math>SU(3)_C \times SU(2)_L \times U(1)_Y</math>もより大きなゲージ対称性が自発的に破れた結果あらわれたものである可能性が指摘されている。
この可能性に基づいた理論は大統一理論と呼ばれている。
<math>SU(3)_C \times SU(2)_L \times U(1)_Y</math>のおおもととなった大統一理論のゲージ対称性にはいくつか候補があるが、SU(5)、SO(10)、<math>E_6</math>などが提案されている。
強い力と電弱相互作用を統一的に記述する大統一理論では、クォークをレプトンに変換するような相互作用が可能になる。
具体的な現象としては[[陽子崩壊]]が予言される。[[カミオカンデ]]などの実験で陽子崩壊を実証するための実験が続けられているが、2014年現在、実験的証拠は得られていない。

=== 階層性問題 ===
{{see|階層性問題}}
標準模型は[[場の量子論]]に基づいた模型であるため、物理的に意味のある量を計算するために[[繰り込み]]と呼ばれる操作が必要となる。
このことと関連して、標準模型では[[ヒッグス機構]]による[[ワインバーグ＝サラム理論|電弱対称性]]の[[自発的対称性の破れ|自発的破れ]]の大きさを観測事実と合わせるために、理論のパラメーターを非常に精密に調整する必要がある。
この問題は、[[プランクエネルギー|プランクスケール]]（10<sup>19</sup>GeV）と電弱対称性が破れるスケール（10<sup>2</sup>GeV）の間に大きな隔たりがあることに起因しており、階層性問題と呼ばれている。
この問題を解決する模型として提案されているものはいくつかあるが、代表的なものの一つが[[超対称性理論|超対称性模型]]である。

=== 強いCP問題 ===
{{see|アクシオン}}
[[中性子]]の[[電気双極子|電気双極子モーメント]]の測定により、その大きさは2014年現在の観測精度を下回る値であることが分かっている。
このことは、標準模型の弱い相互作用以外の部分でCP対称性がよく成り立っていることを示しており、
強い相互作用に関するパラメーターとクォークの湯川行列の位相がCP対称性がよく成り立つような値に設定されていることを意味している。
標準模型ではこの２つのパラメーターは特に関連性の無いものであり、精密に調整されているという状況は不自然である。
この不自然さの問題は何らかの機構によって解決されるべきであると考えられており、強いCP問題と呼ばれている。
解決策の一つとして有力視されているものが、Peccei-Quinn機構([[:en:Peccei–Quinn theory|en:Peccei–Quinn theory]])である。この機構によりアクシオンと呼ばれる新しい粒子の存在が予言される。

=== 世代数の謎 ===
3世代のフェルミオンが存在する理由は未だ不明である。

=== ニュートリノ振動 ===
{{see|ニュートリノ振動}}
[[1998年]]に[[神岡鉱山]]に設置された[[スーパーカミオカンデ]]によりニュートリノ振動が発見された<ref>
{{cite journal
 |author=Super-Kamiokande Collaboration
 |year=1998
 |title=Evidence for oscillation of atmospheric neutrinos
 |journal=Physical Review Letters
 |volume=81 |pages=1562
 |doi=10.1103/PhysRevLett.81.1562
}}</ref>が、これは質量を持ったニュートリノが存在することの証明となっている。
標準模型では[[ニュートリノ]]の質量は厳密に0であるため、この実験結果は標準模型には何らかの修正が必要であることを示すものの一つとして重要である。
ニュートリノに質量を与えるための標準模型の拡張はいくつか提案されており、代表的なものの一つが[[シーソー機構]]（[[:en:Seesaw mechanism]]）である。

=== 暗黒物質 ===
{{see|暗黒物質}}
現在の宇宙のエネルギー密度の約1/4を暗黒物質が占めていることが明らかになっているが、
標準模型には暗黒物質の候補となる粒子が存在しない。そのため、暗黒物質の正体を素粒子に求める場合は標準模型の拡張が必要である。

=== バリオン数の非対称性 ===
標準模型に含まれるフェルミオンは物質と[[反物質]]の2種類に分類される。
物質と反物質はほぼ対等な存在であるが、我々の住む宇宙では物質の量が反物質に比べて圧倒的に多い。
この非対称性は[[バリオン|バリオン数]]の非対称性と呼ばれており、宇宙が誕生して間もない頃に何らかのメカニズムで生み出されたと考えられている。
標準模型の枠内でこの非対称性を生み出すことは困難であることが知られており<ref>
{{cite journal
 |author=Sacha Davidson, Enrico Nardi and, Yosef Nir
 |year=2008
 |title=Leptogenesis
 |journal=Physics Report
 |volume=466 |pages=105
 |doi=10.1016/j.physrep.2008.06.002
}}</ref>、標準模型を超える物理の存在を示唆していると考えられている。

== 脚注 ==
<references/>

== 参考文献 ==
; 論文
* {{cite journal|last1=Beringer|first1=J.|last2=Arguin|first2=J.|last3=Barnett|first3=R.|last4=Copic|first4=K.|last5=Dahl|first5=O.|last6=Groom|first6=D.|last7=Lin|first7=C.|last8=Lys|first8=J.|last9=Murayama|first9=H.|last10=Wohl|first10=C.|last11=Yao|first11=W.|last12=Zyla|first12=P.|last13=Amsler|first13=C.|last14=Antonelli|first14=M.|last15=Asner|first15=D.|last16=Baer|first16=H.|last17=Band|first17=H.|last18=Basaglia|first18=T.|last19=Bauer|first19=C.|last20=Beatty|first20=J.|last21=Belousov|first21=V.|last22=Bergren|first22=E.|last23=Bernardi|first23=G.|last24=Bertl|first24=W.|last25=Bethke|first25=S.|last26=Bichsel|first26=H.|last27=Biebel|first27=O.|last28=Blucher|first28=E.|last29=Blusk|first29=S.|last30=Brooijmans|first30=G.|last31=Buchmueller|first31=O.|last32=Cahn|first32=R.|last33=Carena|first33=M.|last34=Ceccucci|first34=A.|last35=Chakraborty|first35=D.|last36=Chen|first36=M.|last37=Chivukula|first37=R.|last38=Cowan|first38=G.|last39=D'Ambrosio|first39=G.|last40=Damour|first40=T.|last41=de Florian|first41=D.|last42=de Gouvêa|first42=A.|last43=DeGrand|first43=T.|last44=de 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; 参考書籍
* {{Cite book
|author=M. E. Peskin, D.V. Schroeder
|title=An Introduction to Quantum Field Theory
|publisher=Westview Press
|year=1995
|isbn=978-0-201-50397-5
|ref=peskin
}}
* {{Cite book|和書
|author=[[南部陽一郎]]、他
|title=大学院素粒子物理１
|publisher=[[講談社]]
|year=1997
|isbn=4-06-153224-3
|ref=nambu et al.
}}

== 関連記事 ==
* [[ワインバーグ＝サラム理論]]
* [[量子色力学]]
* [[小林・益川理論]]

== 外部リンク ==
* [http://lcdev.kek.jp/JLC/overview/01.cover.html 電子・陽電子リニアコライダー計画]
* [http://pdg.lbl.gov/pdg.html The Review of Particle Physics](素粒子物理学の総論) - 2012年までの素粒子の実験と理論をまとめた論文（英語）
* [http://astr.phys.saga-u.ac.jp/~funakubo/BAU/chapter3/chapter3-4.html 素粒子の標準模型] - 日本語による解説

{{DEFAULTSORT:ひようしゆんもけい}}
[[Category:素粒子物理学]]
[[Category:標準模型]]
[[Category:統一場理論]]