ランキンサイクルのソースを表示

'''ランキンサイクル''' ('''Rankine cycle''') は、[[非可逆熱サイクル]]の一種で、[[蒸気タービン]]の[[熱機関の理論サイクル|理論サイクル]]である。

== サイクル ==
{| class="wikitable"
| 1→2 || 給水[[ポンプ]]で<math>P_1\,</math>から<math>P_2\,</math>まで加圧
|-
| 2→3 || 蒸気[[ボイラ]]で<math>Q_1\,</math>の熱を吸熱
|-
| 3→4 || [[タービン]]で断熱膨張
|-
| 4→1 || <math>Q_2\,</math>の熱を[[復水器]]で放熱
|}


== 理論熱効率 ==
{| class="wikitable"
以下のようにおく。
|-
| <math>\eta_{th}\,</math> || 理論[[熱効率]]
|-
| <math>W\,</math> || 有効仕事
|-
| <math>W_T\,</math> || タービンのする仕事
|-
| <math>W_P\,</math> || 給水ポンプの消費する仕事
|-
| <math>h\,</math> || 気体の[[エンタルピー]]
|-
| <math>T\,</math> || [[絶対温度]]
|-
| <math>P\,</math> || 気体の[[圧力]]
|}
:<math>
W_P = h_2 - h_1
\,</math>
:<math>
W_T = h_3 - h_4
\,</math>
:<math>
W = W_T - W_P = (h_3 - h_4) - (h_2 - h_1)
\,</math>
:<math>
Q_1 = h_3 - h_2
\,</math>
:<math>
Q_2 = h_4 - h_1
\,</math>
:<math>
\eta_{th} = \frac{W}{Q_1} = \frac{(h_3 - h_4) - (h_2 - h_1)}{h_3 - h_2} =1-\frac{h_1-h_4}{h_3 - h_2}
\,</math>
給水ポンプの消費する仕事を無視すると
:<math>
\eta_{th} = \frac{W_T}{Q_1}=\frac{h_3 - h_4}{h_3 - h_2}
\,</math>


[[Category:熱力学|らんきんさいくる]]